實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置
閱讀：491發(fā)布：2020-05-25
專利匯可以提供實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置專利檢索，專利查詢，專利分析的服務(wù)。并且本實用新型公開了一種實現(xiàn)多 光子 場 波導 模式糾纏的裝置。包括相連接的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)、模式相關(guān)測量系統(tǒng)，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)包括控制光場與兩方向 耦合器 相連接，目標光場與 馬 赫－增德爾干涉儀相連接；模式相關(guān)測量系統(tǒng)包括兩個模式分析器，每個模式分析器都帶有相連接的 相位 調(diào)制器 和Y型分支器，Y型分支器的輸出端分別與兩 光探測器 一端相連接，兩光探測器的另一端與差分器一端相連接，兩差分器另一端與相關(guān)分析器相連接。本實用新型可以實現(xiàn)雙模波導中兩個光場的橫向模式產(chǎn)生糾纏，并且通過模式相關(guān)測量展現(xiàn)出非局域相關(guān)性質(zhì)。這種系統(tǒng)能夠產(chǎn)生適合 量子計算 和量子保密通信需要的糾纏 光源 ，能夠為量子計算和量子通信的實現(xiàn)提供條件。，下面是實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置專利的具體信息內(nèi)容。
1.一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置，其特征在于包括相連接的模 式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)(1)、模式相關(guān)測量系統(tǒng)(8)，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)(1)包括控制光 場(2)與第一方向耦合器(7)、第二方向耦合器(6)相連接，目標光場(3)與馬赫- 增德爾干涉儀(4)相連接，馬赫-增德爾干涉儀(4)兩臂上裝有兩個光學非線性 單元(5)，馬赫-增德爾干涉儀(4)一臂上的光學非線性單元(5)通過第一方向耦 合器(7)、第二方向耦合器(6)與控制光場(2)相連接；模式相關(guān)測量系統(tǒng)(8)包括 兩個模式分析器(9)，每個模式分析器(9)都帶有相連接的相位調(diào)制器(10)和Y型 分支器(11)，Y型分支器(11)的輸出端分別與兩光探測器(12)一端相連接，兩光 探測器(12)的另一端與差分器(13)一端相連接，兩差分器(13)另一端與相關(guān)分析 器(14)相連接，系統(tǒng)中的各個光器件為雙模波導構(gòu)成的器件，各個光器件之間 采用雙模波導連接。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置，其特 征在于所述的雙模波導是指至少容許光場兩個正交模式在其中傳播的波導，其 中高階模式被編碼為量子比特1，低階模式被編碼為量子比特0。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置，其特 征在于所述的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)(1)是一個能實現(xiàn)控制非羅輯的全光門光路，當 控制光場(2)輸入量子比特0時，目標光場(3)的狀態(tài)不變；當控制光場(2)輸入 量子比特1時，目標光場(3)的狀態(tài)翻轉(zhuǎn)。
4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置，其特 征在于所述的光學非線性單元(5)是一個能產(chǎn)生三階x(3)非線性的光學介質(zhì)。
5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置，其特 征在于所述的控制光場(2)、目標光場(3)是由激光器產(chǎn)生的光場。
技術(shù)領(lǐng)域
本實用新型涉及集成平面光波導技術(shù)在量子計算和量子通信領(lǐng)域的應(yīng)用， 尤其涉及一種實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置。
背景技術(shù)
量子信息學是量子力學與信息科學相結(jié)合的產(chǎn)物，是以量子力學基本原理 為基礎(chǔ)，研究信息處理的一門新興前沿科學。近年來，量子信息學成為了一個 有希望在計算、通信、精密測量以及基礎(chǔ)量子學等方面帶來革命性進展的研究 領(lǐng)域。隨著一些重要研究進展的出現(xiàn)，九十年代中期量子信息學進入了一個蓬 勃發(fā)展的新時期。這些重要研究的進展中最具影響力的是Peter?Shor證明了量 子計算機能夠極其有效地進行大數(shù)的因式分解，而大數(shù)因式分解的復雜性正是 保證商用RSA加密技術(shù)難以破解的關(guān)鍵所在，量子計算對傳統(tǒng)的加密技術(shù)提 出了挑戰(zhàn)。然而幸運的是，同樣利用量子力學的基本原理，量子通信和量子密 碼技術(shù)卻為信息傳輸提供了一種從物理原理上保證不可破解的全新的保密技 術(shù)。由此可以看出，由量子計算、量子通信和量子密碼構(gòu)成的量子信息學給信 息技術(shù)的發(fā)展帶來的是一場全方位、深層次的革命。目前，量子信息技術(shù)的研 究已經(jīng)進入了一個發(fā)展的新階段，量子密碼技術(shù)已經(jīng)開始進入實用化，量子計 算和量子通信也已經(jīng)在實驗上證明了其可行性。
眾多的研究已經(jīng)揭示出實現(xiàn)量子計算和量子通信的關(guān)鍵在于量子糾纏。量 子糾纏是量子系統(tǒng)展示出的一種奇特的非局域性質(zhì)，它體現(xiàn)在對空間分隔的兩 個粒子的進行相關(guān)測量上，這種非局域性質(zhì)的判別依據(jù)是Bell不等式的破壞。 這種量子態(tài)可以利用量子計算的控制非門實現(xiàn)，當控制位處于0和1的疊加態(tài)， 而目標位處于0或者1態(tài)時，控制非門的輸出就是量子糾纏態(tài)。研究證明量子 計算是否具有超越經(jīng)典計算能力的關(guān)鍵在于控制非門能否實現(xiàn)量子糾纏態(tài)。同 時量子糾纏態(tài)又是實現(xiàn)量子隱形傳態(tài)的關(guān)鍵，基于量子隱形傳態(tài)能夠?qū)崿F(xiàn)更為 安全和高速的量子保密通信技術(shù)。因此，可以認為量子糾纏態(tài)的實現(xiàn)是量子信 息技術(shù)的最重要、最關(guān)鍵的問題之一。
在眾多的量子計算和量子通信實現(xiàn)方案中，光子被認為是實現(xiàn)量子計算和 量子通信的最理想載體之一，一方面因為光子與周圍環(huán)境的相互作用非常弱， 在傳輸和操作過程中能夠保持良好的相干性，克服量子退相干效應(yīng)的影響；另 一方面因為光子以光速傳播能夠?qū)崿F(xiàn)量子狀態(tài)的高速操作和轉(zhuǎn)移，并且能夠通 過光纖實現(xiàn)遠距離量子通信。雖然基于光子的量子計算具有眾多的優(yōu)點，但是 由于光子與光子之間的相互作用非常弱，實現(xiàn)單光子的量子控制非門非常困 難，這也是實現(xiàn)基于光子技術(shù)的量子計算和量子通信需要解決最重要的問題。
近年來，為了滿足光纖通信技術(shù)的需求，集成平面光波導技術(shù)得到了迅速 發(fā)展。與集成電路的發(fā)展相似，許多分立的光學器件逐步被集成平面光波導器 件所替代，如光開關(guān)、波分復用器、光耦合器、光放大器等，這些器件已經(jīng)廣 泛地應(yīng)用在光纖通信系統(tǒng)中。隨著集成平面光波導技術(shù)的發(fā)展，特別是光子晶 體等新一代集成光學技術(shù)的發(fā)展，基于光子的信息處理將進入一個全光的集成 化時代。眾所周知，在集成平面光波導中，光場被約束在一個具有較高折射率 的芯層區(qū)域內(nèi)，會產(chǎn)生一系列不連續(xù)的橫向本征模式，這些本征模式對應(yīng)著離 散的傳播常數(shù)。這些離散的模式與量子態(tài)之間許多性質(zhì)完全相似，同樣具有測 不準原理以及在Wigner表象下存在負值區(qū)域等，這種相似性質(zhì)更深層次的原 因在于描述電磁場的麥克斯韋方程與描述量子的薛定諤方程之間的相似性。一 些研究進一步指出經(jīng)典電磁場可以當成單光子的量子波函數(shù)，這樣麥克斯韋方 程就可以表述為矩陣形式的薛定諤方程。由此可以看出，波導中光場的橫向模 式完全具有與量子波函數(shù)相類似的性質(zhì)。量子態(tài)能夠?qū)崿F(xiàn)的量子糾纏性質(zhì)，基 于多光子場的波導模式也能實現(xiàn)類似的非局域性質(zhì)。
發(fā)明內(nèi)容
本實用新型的目的是克服單光子的量子計算難以實現(xiàn)的困難，提供一種實 現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置。
實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置包括相連接的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)、模式 相關(guān)測量系統(tǒng)，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)包括控制光場與第一方向耦合器、第二方向 耦合器相連接，目標光場與馬赫-增德爾干涉儀相連接，馬赫-增德爾干涉儀 兩臂上裝有兩個光學非線性單元，馬赫-增德爾干涉儀一臂上的光學非線性單 元通過第一方向耦合器、第二方向耦合器與控制光場相連接；模式相關(guān)測量系 統(tǒng)包括兩個模式分析器，每個模式分析器都帶有相連接的相位調(diào)制器和Y型分 支器，Y型分支器的輸出端分別與兩光探測器一端相連接，兩光探測器的另一 端與差分器一端相連接，兩差分器另一端與相關(guān)分析器相連接，系統(tǒng)中的各個 光器件為雙模波導構(gòu)成的器件，各個光器件之間采用雙模波導連接。
所述的雙模波導是指至少容許光場兩個正交模式在其中傳播的波導，其中 高階模式被編碼為量子比特1，低階模式被編碼為量子比特0。
模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)是一個能實現(xiàn)控制非羅輯的全光門光路，當控制光場輸 入量子比特0時，目標光場的狀態(tài)不變；當控制光場輸入量子比特1時，目標 光場的狀態(tài)翻轉(zhuǎn)。光學非線性單元是一個能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的 光學介質(zhì)。能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學介質(zhì)為Kerr介質(zhì)、半導體 光放大器或電磁誘導透明介質(zhì)。控制光場、目標光場是由激光器產(chǎn)生的光場。
本實用新型利用波導中光場橫向模式與量子態(tài)之間的相似性，提出了一種 實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的新方法。這種方法用雙模波導的兩個正交模式作 為量子比特的“0”和“1”，通過波導模式耦合器、馬赫-增德爾干涉儀以及半導體 光放大器(SOA)等非線性器件構(gòu)成的量子控制非門，實現(xiàn)了兩個光場間波導 模式的糾纏。本實用新型公開的多光子場波導模式糾纏的系統(tǒng)，從編碼方式到 實現(xiàn)方法具有創(chuàng)新性和獨特性。此外，由于采用的是多光子場，半導體光放大 器(SOA)產(chǎn)生的交叉相位調(diào)制效應(yīng)完全可以實現(xiàn)控制位和目標位之間模式轉(zhuǎn) 換和控制，避免了單光子量子控制非門實現(xiàn)的困難，在現(xiàn)有實驗條件下就能夠 實現(xiàn)。這一點可以從光纖通信中已經(jīng)廣泛使用的基于SOA的全光開關(guān)和全光 波長轉(zhuǎn)換器得到證實。因此這一發(fā)明具有實用性。
附圖說明
圖1是實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏裝置結(jié)構(gòu)示意圖；
圖2(a)是編碼為0的波導模式電場分布示意圖；
圖2(b)編碼為1的波導模式電場分布示意圖；
圖3(a)是控制位為0，目標位為0的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(b)是控制位為0，目標位為1的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(c)是控制位為1，目標位為0的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(d)是控制位為1，目標位為1的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖4是模式糾纏相關(guān)測量方案的計算機模擬圖；
圖中：模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)1、控制光場2、目標光場3、馬赫-增德爾干涉 儀4、光學非線性單元5、第二方向耦合器6、第一方向耦合器7、模式相關(guān)測 量系統(tǒng)8、模式分析器9、相位調(diào)制器10、Y型分支器11、光探測器12、差分 器13、相關(guān)分析器14。
眾多的研究已經(jīng)揭示出實現(xiàn)量子計算和量子通信的關(guān)鍵在于量子糾纏。量 子糾纏是量子系統(tǒng)展示出的一種奇特的非局域性質(zhì)，它體現(xiàn)在對空間分隔的兩 個粒子的進行相關(guān)測量上，這種非局域性質(zhì)的判別依據(jù)是Bell不等式的破壞。 這種量子態(tài)可以利用量子計算的控制非門實現(xiàn)，當控制位處于0和1的疊加態(tài)， 而目標位處于0或者1態(tài)時，控制非門的輸出就是量子糾纏態(tài)。研究證明量子 計算是否具有超越經(jīng)典計算能力的關(guān)鍵在于控制非門能否實現(xiàn)量子糾纏態(tài)。同 時量子糾纏態(tài)又是實現(xiàn)量子隱形傳態(tài)的關(guān)鍵，基于量子隱形傳態(tài)能夠?qū)崿F(xiàn)更為 安全和高速的量子保密通信技術(shù)。因此，可以認為量子糾纏態(tài)的實現(xiàn)是量子信 息技術(shù)的最重要、最關(guān)鍵的問題之一。
在眾多的量子計算和量子通信實現(xiàn)方案中，光子被認為是實現(xiàn)量子計算和 量子通信的最理想載體之一，一方面因為光子與周圍環(huán)境的相互作用非常弱， 在傳輸和操作過程中能夠保持良好的相干性，克服量子退相干效應(yīng)的影響；另 一方面因為光子以光速傳播能夠?qū)崿F(xiàn)量子狀態(tài)的高速操作和轉(zhuǎn)移，并且能夠通 過光纖實現(xiàn)遠距離量子通信。雖然基于光子的量子計算具有眾多的優(yōu)點，但是 由于光子與光子之間的相互作用非常弱，實現(xiàn)單光子的量子控制非門非常困 難，這也是實現(xiàn)基于光子技術(shù)的量子計算和量子通信需要解決最重要的問題。
近年來，為了滿足光纖通信技術(shù)的需求，集成平面光波導技術(shù)得到了迅速 發(fā)展。與集成電路的發(fā)展相似，許多分立的光學器件逐步被集成平面光波導器 件所替代，如光開關(guān)、波分復用器、光耦合器、光放大器等，這些器件已經(jīng)廣 泛地應(yīng)用在光纖通信系統(tǒng)中。隨著集成平面光波導技術(shù)的發(fā)展，特別是光子晶 體等新一代集成光學技術(shù)的發(fā)展，基于光子的信息處理將進入一個全光的集成 化時代。眾所周知，在集成平面光波導中，光場被約束在一個具有較高折射率 的芯層區(qū)域內(nèi)，會產(chǎn)生一系列不連續(xù)的橫向本征模式，這些本征模式對應(yīng)著離 散的傳播常數(shù)。這些離散的模式與量子態(tài)之間許多性質(zhì)完全相似，同樣具有測 不準原理以及在Wigner表象下存在負值區(qū)域等，這種相似性質(zhì)更深層次的原 因在于描述電磁場的麥克斯韋方程與描述量子的薛定諤方程之間的相似性。一 些研究進一步指出經(jīng)典電磁場可以當成單光子的量子波函數(shù)，這樣麥克斯韋方 程就可以表述為矩陣形式的薛定諤方程。由此可以看出，波導中光場的橫向模 式完全具有與量子波函數(shù)相類似的性質(zhì)。量子態(tài)能夠?qū)崿F(xiàn)的量子糾纏性質(zhì)，基 于多光子場的波導模式也能實現(xiàn)類似的非局域性質(zhì)。
發(fā)明內(nèi)容
本實用新型的目的是克服單光子的量子計算難以實現(xiàn)的困難，提供一種實 現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置。
實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置包括相連接的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)、模式 相關(guān)測量系統(tǒng)，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)包括控制光場與第一方向耦合器、第二方向 耦合器相連接，目標光場與馬赫-增德爾干涉儀相連接，馬赫-增德爾干涉儀 兩臂上裝有兩個光學非線性單元，馬赫-增德爾干涉儀一臂上的光學非線性單 元通過第一方向耦合器、第二方向耦合器與控制光場相連接；模式相關(guān)測量系 統(tǒng)包括兩個模式分析器，每個模式分析器都帶有相連接的相位調(diào)制器和Y型分 支器，Y型分支器的輸出端分別與兩光探測器一端相連接，兩光探測器的另一 端與差分器一端相連接，兩差分器另一端與相關(guān)分析器相連接，系統(tǒng)中的各個 光器件為雙模波導構(gòu)成的器件，各個光器件之間采用雙模波導連接。
所述的雙模波導是指至少容許光場兩個正交模式在其中傳播的波導，其中 高階模式被編碼為量子比特1，低階模式被編碼為量子比特0。
模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)是一個能實現(xiàn)控制非羅輯的全光門光路，當控制光場輸 入量子比特0時，目標光場的狀態(tài)不變；當控制光場輸入量子比特1時，目標 光場的狀態(tài)翻轉(zhuǎn)。光學非線性單元是一個能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的 光學介質(zhì)。能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學介質(zhì)為Kerr介質(zhì)、半導體 光放大器或電磁誘導透明介質(zhì)。控制光場、目標光場是由激光器產(chǎn)生的光場。
本實用新型利用波導中光場橫向模式與量子態(tài)之間的相似性，提出了一種 實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的新方法。這種方法用雙模波導的兩個正交模式作 為量子比特的“0”和“1”，通過波導模式耦合器、馬赫-增德爾干涉儀以及半導體 光放大器(SOA)等非線性器件構(gòu)成的量子控制非門，實現(xiàn)了兩個光場間波導 模式的糾纏。本實用新型公開的多光子場波導模式糾纏的系統(tǒng)，從編碼方式到 實現(xiàn)方法具有創(chuàng)新性和獨特性。此外，由于采用的是多光子場，半導體光放大 器(SOA)產(chǎn)生的交叉相位調(diào)制效應(yīng)完全可以實現(xiàn)控制位和目標位之間模式轉(zhuǎn) 換和控制，避免了單光子量子控制非門實現(xiàn)的困難，在現(xiàn)有實驗條件下就能夠 實現(xiàn)。這一點可以從光纖通信中已經(jīng)廣泛使用的基于SOA的全光開關(guān)和全光 波長轉(zhuǎn)換器得到證實。因此這一發(fā)明具有實用性。
附圖說明
圖1是實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏裝置結(jié)構(gòu)示意圖；
圖2(a)是編碼為0的波導模式電場分布示意圖；
圖2(b)編碼為1的波導模式電場分布示意圖；
圖3(a)是控制位為0，目標位為0的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(b)是控制位為0，目標位為1的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(c)是控制位為1，目標位為0的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖3(d)是控制位為1，目標位為1的控制非邏輯實現(xiàn)的計算機模擬示意圖；
圖4是模式糾纏相關(guān)測量方案的計算機模擬圖；
圖中：模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)1、控制光場2、目標光場3、馬赫-增德爾干涉 儀4、光學非線性單元5、第二方向耦合器6、第一方向耦合器7、模式相關(guān)測 量系統(tǒng)8、模式分析器9、相位調(diào)制器10、Y型分支器11、光探測器12、差分 器13、相關(guān)分析器14。
具體實施方式
本實用新型包括模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)和模式相關(guān)測量裝置，且通過雙模波導 或光纖將兩個系統(tǒng)連接起來。
模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)是一個由多個雙模波導光學器件構(gòu)成的組件，它包括兩 個輸入端口，其作用是將兩個光場分別作為控制場和目標場引入到系統(tǒng)中；兩 個輸出端口，其作用是將兩個產(chǎn)生糾纏的場輸出到測量系統(tǒng)中；一個馬赫-增 德爾干涉儀，其兩臂上裝有兩個光學非線性單元，且其中一臂與另一根波導形 成兩個方向耦合器，其兩端分別與目標場的輸入輸出端口相連，作用是實現(xiàn)目 標場波導模式的轉(zhuǎn)換；一個雙模波導，與馬赫-增德爾干涉儀的一臂形成兩個 方向耦合器，在兩個方向耦合器之間裝有一個相位調(diào)制器，其兩端分別與控制 場的輸入輸出端口相連，作用是將控制場中的特定模式耦合到馬赫-增德爾干 涉儀的一臂上，實現(xiàn)對目標場模式轉(zhuǎn)換的控制。
模式相關(guān)測量裝置包括兩個模式分析器，其輸入端分別與模式糾纏產(chǎn)生系 統(tǒng)的輸出端相連，且每個模式分析器擁有兩個輸出端分別與光探測器相連，其 作用是對兩個光場的模式疊加態(tài)進行局域操作；四個光探測器，分別與模式分 析器的輸出端口相連，其作用是將光強信號轉(zhuǎn)化為電信號；兩個差分器，其作 用是分別將兩對光探測器的輸出電信號進行相減，輸出差分電信號；相關(guān)分析 器，其作用是將兩個差分電信號進行相關(guān)分析。
下面結(jié)合附圖詳細說明本實用新型的具體實施方式。
如圖1所示，實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置包括相連接的模式糾纏產(chǎn) 生系統(tǒng)1、模式相關(guān)測量系統(tǒng)8，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)1包括控制光場2與第一 方向耦合器7、第二方向耦合器6相連接，目標光場3與馬赫-增德爾干涉儀 4相連接，馬赫-增德爾干涉儀4兩臂上裝有兩個光學非線性單元5，馬赫- 增德爾干涉儀4一臂上的光學非線性單元5通過第一方向耦合器7、第二方向 耦合器6與控制光場2相連接；模式相關(guān)測量系統(tǒng)8包括兩個模式分析器9， 每個模式分析器9都帶有相連接的相位調(diào)制器10和Y型分支器11，Y型分支 器11的輸出端分別與兩光探測器12一端相連接，兩光探測器12的另一端與 差分器13一端相連接，兩差分器13另一端與相關(guān)分析器14相連接，系統(tǒng)中 的各個光器件為雙模波導構(gòu)成的器件，各個光器件之間采用雙模波導連接。
所述的雙模波導是指至少容許光場兩個正交模式在其中傳播的波導，其中 高階模式被編碼為量子比特1，低階模式被編碼為量子比特0。模式糾纏產(chǎn)生 系統(tǒng)1是一個能實現(xiàn)控制非羅輯的全光門光路，當控制光場2輸入量子比特0 時，目標光場3的狀態(tài)不變；當控制光場2輸入量子比特1時，目標光場3的 狀態(tài)翻轉(zhuǎn)。光學非線性單元5是一個能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學 介質(zhì)。能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學介質(zhì)為Kerr介質(zhì)、半導體光放 大器或電磁誘導透明介質(zhì)。控制光場2、目標光場3是由激光器產(chǎn)生的光場。
本實用新型的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)實際上是基于光場波導模式的量子計算 方案的控制非門。為了能將本實用新型的具體實施方式介紹清楚，下面先對基 于光場波導模式的量子計算方案以及控制非門進行介紹。
基于光場波導模式的量子計算方案是利用光場被約束在一個具有較高折 射率的芯層區(qū)域內(nèi)時所產(chǎn)生的兩個相互正交的本征模式進行量子比特編碼。這 里選定TE0模和TE1模分別作為量子比特的0和1，這兩個模式在波導截面的 電場強度分布(見圖2)。雙模波導中，不僅容許這兩個模式在其中傳播，而且 這兩個模式的疊加態(tài)也可以在其中傳播，這完全類似于量子力學中的疊加態(tài)， 只是疊加系數(shù)的物理含義不同。這種量子計算方案正是利用了這種疊加性質(zhì)。 實現(xiàn)量子計算的關(guān)鍵在于兩量子比特控制非門(CNOT)的實現(xiàn)。本實用新型 公開的一種基于波導模式的量子計算控制非門是由一個馬赫-增德爾干涉儀、 兩個方向耦合器以及類似Kerr非線性介質(zhì)構(gòu)成的(如圖1所示)。利用這些光 波導器件對波導模式的耦合和轉(zhuǎn)換，進一步由半導體光放大器SOA(也可以是 其他Kerr非線性介質(zhì))產(chǎn)生大的交叉相位調(diào)制效應(yīng)，CNOT門可以實現(xiàn)量子 比特間控制非的邏輯，圖3顯示了通過計算機模擬得到的CNOT門實現(xiàn)的控制 非門邏輯，其中圖(a)、(b)是控制位輸入為0時，目標位輸出不變；圖(c)、 (d)是控制位輸入為1時，目標位輸出狀態(tài)翻轉(zhuǎn)，即1→0和0→1。這種CNOT 門在現(xiàn)有實驗條件下實現(xiàn)是不困難的，這是由于方案中采用的光場是經(jīng)典場， 在光強上沒有限制，因此SOA產(chǎn)生的相位調(diào)制作用完全可以實現(xiàn)模式的轉(zhuǎn)換， 目前基于SOA的全光開關(guān)以及波長轉(zhuǎn)換器在光纖通信系統(tǒng)中已經(jīng)得到實際應(yīng) 用能夠說明這一點。眾所周知，量子糾纏態(tài)可以通過量子計算的CNOT門來實 現(xiàn)，同時這也是驗證一個方案是否能真正實現(xiàn)量子計算的依據(jù)。當CNOT門控 制位輸入0和1的疊加態(tài)，而目標位輸入0或1態(tài)時，CNOT門的輸出為量子 糾纏態(tài)。本實用新型將圖3顯示的CNOT門作為模式糾纏態(tài)的實現(xiàn)工具。
由量子控制非門產(chǎn)生了模式糾纏態(tài)之后，糾纏的兩個場分別被雙模波導或 光纖送入到模式相關(guān)測量系統(tǒng)中。模式相關(guān)測量系統(tǒng)分別由兩個空間分隔的模 式分析器、光探測器以及相關(guān)器等構(gòu)成。模式分析器由相位調(diào)制器和Y型分支 器構(gòu)成，能夠?qū)δＪ蒋B加態(tài)進行投影測量。當模式疊加態(tài)輸入到模式分析器中， 通過相位調(diào)制器的改變，模式分析器的兩個輸出端口的光強會隨之變化，從而 實現(xiàn)對模式疊加態(tài)的投影測量。在基于Bell不等式的相關(guān)測量中，需要利用模 式分析器對模式糾纏態(tài)中的兩個經(jīng)典場進行局域操作和測量，然后將測量的光 電流相減并進行相關(guān)分析，然后將得到的相關(guān)函數(shù)帶入到Bell不等式中，如果 得到Bell不等式的破壞即大于2的結(jié)果，就證明模式糾纏態(tài)是存在的。下面我 們將利用圖1對整個系統(tǒng)的工作原理進行說明。
兩個獨立光源產(chǎn)生的兩束經(jīng)典相干光分別被當作控制光場和目標光場輸 入到模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)中，其中控制光場處于0和1的疊加態(tài)上，而目標光場 處于0態(tài)或者1態(tài)上。這樣兩個場經(jīng)過CNOT門的作用，就能實現(xiàn)兩個場之間 的模式糾纏。具體的作用過程是這樣的：當控制光場經(jīng)過CNOT門的第一個方 向耦合器時，控制光場所處的模式疊加態(tài)中的模式TE1的部分被耦合到馬赫- 增德爾的一個臂上，而模式TE0的部分仍然留在原波導中。而目標場分別處于 馬赫-增德爾的兩個臂上，這兩臂上分別裝有兩個半導體光放大器，能產(chǎn)生類 似Kerr非線性效應(yīng)。當控制場的TE1模式部分進入馬赫-增德爾一個臂上的 半導體光放大器中時，由于交叉相位調(diào)制效應(yīng)會引起目標場在馬赫-增德爾這 一臂上與另一臂上的部分相差一個相位，這一相位與控制場TE1模式部分的光 強有關(guān)。由于控制場輸入的是疊加態(tài)，因此TE1模式部分的光強剛好是整個光 強的一半。從前面CNOT門的分析可知，當控制場全部處于TE1模式時能夠?qū)?現(xiàn)目標場狀態(tài)的翻轉(zhuǎn)，而現(xiàn)在控制場TE1模式的光強剛好一半時，目標場的狀 態(tài)會由TE0?；蛘逿E1模轉(zhuǎn)化到兩個模式的疊加態(tài)上。當控制場的TE1模式部 分經(jīng)過CNOT門的第二個方向耦合器時，控制場的TE1模式部分會回到原來的 波導中，與TE0模式一起還原成模式疊加態(tài)。這樣兩個場都形成了模式疊加態(tài)， 但是這兩個場如何實現(xiàn)糾纏呢？通過研究發(fā)現(xiàn)，這兩個獨立光場經(jīng)過CNOT 門的作用后會產(chǎn)生相位相關(guān)性。而這種相位相關(guān)性通過模式相關(guān)測量系統(tǒng)的測 量后表現(xiàn)出一種非局域的關(guān)聯(lián)，產(chǎn)生了Bell不等式被破壞的結(jié)果，從而證明了 模式糾纏態(tài)的存在。下面我們分析模式相關(guān)測量系統(tǒng)的工作過程。當兩個場分 別經(jīng)過雙模波導或光纖傳輸?shù)侥Ｊ较嚓P(guān)測量系統(tǒng)后，分別改變兩個模式分析器 中的相位調(diào)制器，使模式分析器的輸出光強隨之變化，然后經(jīng)過探測器將光強 信號轉(zhuǎn)變?yōu)殡娏餍盘枴榱藢蓚€場的相位相關(guān)性進行測量，必需將測量得到 的模式分析器輸出光電流相減，然后將兩個相減以后的光電流值送入相關(guān)器中 進行相關(guān)分析，最后得到相關(guān)函數(shù)。為了判斷兩個場是否具有非局域性質(zhì)，需 要將得到的相關(guān)函數(shù)帶入到Bell不等式中，看是否能得到大于2的結(jié)果。為了 證明這一系統(tǒng)是的可行的，我們對整個系統(tǒng)進行了計算機模擬(見圖5)，最后 得到的結(jié)果如表1所示。
表1??計算模擬得到的四種態(tài)破壞Bell不等式的情況
由此可以證明本實用新型所公開的系統(tǒng)能夠?qū)崿F(xiàn)多光子場的模式糾纏態(tài)。 這為進一步發(fā)展基于這一原理的量子計算和量子通信奠定了基礎(chǔ)。
模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)是一個由多個雙模波導光學器件構(gòu)成的組件，它包括兩 個輸入端口，其作用是將兩個光場分別作為控制場和目標場引入到系統(tǒng)中；兩 個輸出端口，其作用是將兩個產(chǎn)生糾纏的場輸出到測量系統(tǒng)中；一個馬赫-增 德爾干涉儀，其兩臂上裝有兩個光學非線性單元，且其中一臂與另一根波導形 成兩個方向耦合器，其兩端分別與目標場的輸入輸出端口相連，作用是實現(xiàn)目 標場波導模式的轉(zhuǎn)換；一個雙模波導，與馬赫-增德爾干涉儀的一臂形成兩個 方向耦合器，在兩個方向耦合器之間裝有一個相位調(diào)制器，其兩端分別與控制 場的輸入輸出端口相連，作用是將控制場中的特定模式耦合到馬赫-增德爾干 涉儀的一臂上，實現(xiàn)對目標場模式轉(zhuǎn)換的控制。
模式相關(guān)測量裝置包括兩個模式分析器，其輸入端分別與模式糾纏產(chǎn)生系 統(tǒng)的輸出端相連，且每個模式分析器擁有兩個輸出端分別與光探測器相連，其 作用是對兩個光場的模式疊加態(tài)進行局域操作；四個光探測器，分別與模式分 析器的輸出端口相連，其作用是將光強信號轉(zhuǎn)化為電信號；兩個差分器，其作 用是分別將兩對光探測器的輸出電信號進行相減，輸出差分電信號；相關(guān)分析 器，其作用是將兩個差分電信號進行相關(guān)分析。
下面結(jié)合附圖詳細說明本實用新型的具體實施方式。
如圖1所示，實現(xiàn)多光子場波導模式糾纏的裝置包括相連接的模式糾纏產(chǎn) 生系統(tǒng)1、模式相關(guān)測量系統(tǒng)8，模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)1包括控制光場2與第一 方向耦合器7、第二方向耦合器6相連接，目標光場3與馬赫-增德爾干涉儀 4相連接，馬赫-增德爾干涉儀4兩臂上裝有兩個光學非線性單元5，馬赫- 增德爾干涉儀4一臂上的光學非線性單元5通過第一方向耦合器7、第二方向 耦合器6與控制光場2相連接；模式相關(guān)測量系統(tǒng)8包括兩個模式分析器9， 每個模式分析器9都帶有相連接的相位調(diào)制器10和Y型分支器11，Y型分支 器11的輸出端分別與兩光探測器12一端相連接，兩光探測器12的另一端與 差分器13一端相連接，兩差分器13另一端與相關(guān)分析器14相連接，系統(tǒng)中 的各個光器件為雙模波導構(gòu)成的器件，各個光器件之間采用雙模波導連接。
所述的雙模波導是指至少容許光場兩個正交模式在其中傳播的波導，其中 高階模式被編碼為量子比特1，低階模式被編碼為量子比特0。模式糾纏產(chǎn)生 系統(tǒng)1是一個能實現(xiàn)控制非羅輯的全光門光路，當控制光場2輸入量子比特0 時，目標光場3的狀態(tài)不變；當控制光場2輸入量子比特1時，目標光場3的 狀態(tài)翻轉(zhuǎn)。光學非線性單元5是一個能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學 介質(zhì)。能產(chǎn)生三階x(3)非線性或類似效應(yīng)的光學介質(zhì)為Kerr介質(zhì)、半導體光放 大器或電磁誘導透明介質(zhì)。控制光場2、目標光場3是由激光器產(chǎn)生的光場。
本實用新型的模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)實際上是基于光場波導模式的量子計算 方案的控制非門。為了能將本實用新型的具體實施方式介紹清楚，下面先對基 于光場波導模式的量子計算方案以及控制非門進行介紹。
基于光場波導模式的量子計算方案是利用光場被約束在一個具有較高折 射率的芯層區(qū)域內(nèi)時所產(chǎn)生的兩個相互正交的本征模式進行量子比特編碼。這 里選定TE0模和TE1模分別作為量子比特的0和1，這兩個模式在波導截面的 電場強度分布(見圖2)。雙模波導中，不僅容許這兩個模式在其中傳播，而且 這兩個模式的疊加態(tài)也可以在其中傳播，這完全類似于量子力學中的疊加態(tài)， 只是疊加系數(shù)的物理含義不同。這種量子計算方案正是利用了這種疊加性質(zhì)。 實現(xiàn)量子計算的關(guān)鍵在于兩量子比特控制非門(CNOT)的實現(xiàn)。本實用新型 公開的一種基于波導模式的量子計算控制非門是由一個馬赫-增德爾干涉儀、 兩個方向耦合器以及類似Kerr非線性介質(zhì)構(gòu)成的(如圖1所示)。利用這些光 波導器件對波導模式的耦合和轉(zhuǎn)換，進一步由半導體光放大器SOA(也可以是 其他Kerr非線性介質(zhì))產(chǎn)生大的交叉相位調(diào)制效應(yīng)，CNOT門可以實現(xiàn)量子 比特間控制非的邏輯，圖3顯示了通過計算機模擬得到的CNOT門實現(xiàn)的控制 非門邏輯，其中圖(a)、(b)是控制位輸入為0時，目標位輸出不變；圖(c)、 (d)是控制位輸入為1時，目標位輸出狀態(tài)翻轉(zhuǎn)，即1→0和0→1。這種CNOT 門在現(xiàn)有實驗條件下實現(xiàn)是不困難的，這是由于方案中采用的光場是經(jīng)典場， 在光強上沒有限制，因此SOA產(chǎn)生的相位調(diào)制作用完全可以實現(xiàn)模式的轉(zhuǎn)換， 目前基于SOA的全光開關(guān)以及波長轉(zhuǎn)換器在光纖通信系統(tǒng)中已經(jīng)得到實際應(yīng) 用能夠說明這一點。眾所周知，量子糾纏態(tài)可以通過量子計算的CNOT門來實 現(xiàn)，同時這也是驗證一個方案是否能真正實現(xiàn)量子計算的依據(jù)。當CNOT門控 制位輸入0和1的疊加態(tài)，而目標位輸入0或1態(tài)時，CNOT門的輸出為量子 糾纏態(tài)。本實用新型將圖3顯示的CNOT門作為模式糾纏態(tài)的實現(xiàn)工具。
由量子控制非門產(chǎn)生了模式糾纏態(tài)之后，糾纏的兩個場分別被雙模波導或 光纖送入到模式相關(guān)測量系統(tǒng)中。模式相關(guān)測量系統(tǒng)分別由兩個空間分隔的模 式分析器、光探測器以及相關(guān)器等構(gòu)成。模式分析器由相位調(diào)制器和Y型分支 器構(gòu)成，能夠?qū)δＪ蒋B加態(tài)進行投影測量。當模式疊加態(tài)輸入到模式分析器中， 通過相位調(diào)制器的改變，模式分析器的兩個輸出端口的光強會隨之變化，從而 實現(xiàn)對模式疊加態(tài)的投影測量。在基于Bell不等式的相關(guān)測量中，需要利用模 式分析器對模式糾纏態(tài)中的兩個經(jīng)典場進行局域操作和測量，然后將測量的光 電流相減并進行相關(guān)分析，然后將得到的相關(guān)函數(shù)帶入到Bell不等式中，如果 得到Bell不等式的破壞即大于2的結(jié)果，就證明模式糾纏態(tài)是存在的。下面我 們將利用圖1對整個系統(tǒng)的工作原理進行說明。
兩個獨立光源產(chǎn)生的兩束經(jīng)典相干光分別被當作控制光場和目標光場輸 入到模式糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)中，其中控制光場處于0和1的疊加態(tài)上，而目標光場 處于0態(tài)或者1態(tài)上。這樣兩個場經(jīng)過CNOT門的作用，就能實現(xiàn)兩個場之間 的模式糾纏。具體的作用過程是這樣的：當控制光場經(jīng)過CNOT門的第一個方 向耦合器時，控制光場所處的模式疊加態(tài)中的模式TE1的部分被耦合到馬赫- 增德爾的一個臂上，而模式TE0的部分仍然留在原波導中。而目標場分別處于 馬赫-增德爾的兩個臂上，這兩臂上分別裝有兩個半導體光放大器，能產(chǎn)生類 似Kerr非線性效應(yīng)。當控制場的TE1模式部分進入馬赫-增德爾一個臂上的 半導體光放大器中時，由于交叉相位調(diào)制效應(yīng)會引起目標場在馬赫-增德爾這 一臂上與另一臂上的部分相差一個相位，這一相位與控制場TE1模式部分的光 強有關(guān)。由于控制場輸入的是疊加態(tài)，因此TE1模式部分的光強剛好是整個光 強的一半。從前面CNOT門的分析可知，當控制場全部處于TE1模式時能夠?qū)?現(xiàn)目標場狀態(tài)的翻轉(zhuǎn)，而現(xiàn)在控制場TE1模式的光強剛好一半時，目標場的狀 態(tài)會由TE0?；蛘逿E1模轉(zhuǎn)化到兩個模式的疊加態(tài)上。當控制場的TE1模式部 分經(jīng)過CNOT門的第二個方向耦合器時，控制場的TE1模式部分會回到原來的 波導中，與TE0模式一起還原成模式疊加態(tài)。這樣兩個場都形成了模式疊加態(tài)， 但是這兩個場如何實現(xiàn)糾纏呢？通過研究發(fā)現(xiàn)，這兩個獨立光場經(jīng)過CNOT 門的作用后會產(chǎn)生相位相關(guān)性。而這種相位相關(guān)性通過模式相關(guān)測量系統(tǒng)的測 量后表現(xiàn)出一種非局域的關(guān)聯(lián)，產(chǎn)生了Bell不等式被破壞的結(jié)果，從而證明了 模式糾纏態(tài)的存在。下面我們分析模式相關(guān)測量系統(tǒng)的工作過程。當兩個場分 別經(jīng)過雙模波導或光纖傳輸?shù)侥Ｊ较嚓P(guān)測量系統(tǒng)后，分別改變兩個模式分析器 中的相位調(diào)制器，使模式分析器的輸出光強隨之變化，然后經(jīng)過探測器將光強 信號轉(zhuǎn)變?yōu)殡娏餍盘枴榱藢蓚€場的相位相關(guān)性進行測量，必需將測量得到 的模式分析器輸出光電流相減，然后將兩個相減以后的光電流值送入相關(guān)器中 進行相關(guān)分析，最后得到相關(guān)函數(shù)。為了判斷兩個場是否具有非局域性質(zhì)，需 要將得到的相關(guān)函數(shù)帶入到Bell不等式中，看是否能得到大于2的結(jié)果。為了 證明這一系統(tǒng)是的可行的，我們對整個系統(tǒng)進行了計算機模擬(見圖5)，最后 得到的結(jié)果如表1所示。
表1??計算模擬得到的四種態(tài)破壞Bell不等式的情況
由此可以證明本實用新型所公開的系統(tǒng)能夠?qū)崿F(xiàn)多光子場的模式糾纏態(tài)。 這為進一步發(fā)展基于這一原理的量子計算和量子通信奠定了基礎(chǔ)。
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